WWW.DISUS.RU

БЕСПЛАТНАЯ НАУЧНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

 

Совершенствование методов расчета процесса парообразования в перегретом пристенном слое в экранных трубах котлоагрегатов

На правах рукописи

Даценко Елена Николаевна

СОВЕРШЕНСТВОВАНИЕ МЕТОДОВ РАСЧЕТА ПРОЦЕССА ПАРООБРАЗОВАНИЯ В ПЕРЕГРЕТОМ ПРИСТЕННОМ СЛОЕ В ЭКРАННЫХ ТРУБАХ КОТЛОАГРЕГАТОВ

Специальность: 05.14.04 — Промышленная теплоэнергетика

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени

кандидата технических наук

Краснодар – 2010

Работа выполнена в Кубанском государственном технологическом университете (КубГТУ)

Научный руководитель: доктор технических наук, профессор Гапоненко Александр Макарович
Официальные оппоненты: доктор технических наук, профессор Ефимов Николай Николаевич
кандидат технических наук, доцент Шерстобитов Игорь Викторович
Ведущая организация: Открытое акционерное общество «Южный инженерный центр энергетики» (г. Краснодар)

Защита состоится «_21_» декабря в 14 часов на заседании диссертационного совета Д 212.100.06 Кубанского государственного технологического университета по адресу: 350058, г. Краснодар, ул. Старокубанская 88/4 аудитория С – 410

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Кубанского государственного технологического университета по адресу: 350072,

г. Краснодар, ул. Московская, д. 2

Автореферат разослан « 20 » ноября 2010 г.

Ученый секретарь

диссертационного совета Д 212.100.06

кандидат технических наук, доцент Л.Е. Копелевич

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работы

Расчет пузырьковых течений в экранных панелях котлоагрегатов основывается на экспериментально установленных соотношениях, связывающих параметры экрана, тепловой поток и гидравлические сопротивления. Такие соотношения достаточно точно описывают процесс парообразования при стационарных или медленно изменяющихся режимах работы котлоагрегатов. Более точное описание производится с помощью гетерогенных моделей многокомпонентных сред, где компонентами являются, в частности, жидкость и пар, учитывающих движение отдельных фаз, зарождение и рост паровой фазы, межфазное взаимодействие и взаимодействие фаз со стенкой. Такое описание позволяет предсказать эволюцию многокомпонентной среды по длине экрана и во времени, в том числе при нестационарных, переходных и аварийных режимах работы котлоагрегата, что повышает надежность его работы. Однако такое описание требует учета и знания закономерностей, описывающих физические процессы тепломассопереноса, происходящие в парогенерирующих каналах, в частности, зарождение и рост паровых пузырьков на стенке обогреваемого канала и в объеме перегретой жидкости. В расчете таких процессов предполагается, что поверхность растущего пузырька гладкая, вплоть до его отрыва от нагреваемой стенки или дробления потоком. При этом в известных методиках расчета экранов не учитываются пузырьки пара (инициированные), которые могут зародиться на поверхности растущего первичного пузыря, число их может быть значительным, вследствие чего изменяется динамика процесса паро-образования в экранных поверхностях рассчитываемых котлоагрегатов. Недооценка такого процесса в расчете энергонапряженных, мощных, маневренных котлоагрегатов может привести к уменьшению их надежности и увеличению запаса по мощности, что ухудшает их эксплуатационные характеристики. Процесс возникновения инициированных пузырьков возможен также в установках химической, нефтяной, газовой, холодильной промышленности, а также в природных процессах парообразования в перегретых жидкостях. Таким образом, актуальной является задача учета процесса возникновения и роста инициированных пузырьков на поверхности первичного пузыря в расчете экранных поверхностей котлоагрегатов.

Цель работы. Повышение достоверности и точности расчетов котлоагрегатов путем учета процесса возникновения и роста инициированных пузырей на их экранных поверхностях.

Задачи исследования

1. Разработать методику экспериментального определения параметров инициированных пузырей.

2. Провести экспериментальные исследования для определения скорости роста объёма инициированных пузырей и величины их межфазной поверхности, длительности времени от начала возникновения первичного пузыря до момента возникновения инициированных пузырей.

3. Установить механизм и разработать математическую модель процесса возникновения инициированных пузырей.

4. Обосновать закономерности процесса возникновения иниции-рованных пузырей в расчётных моделях, и оценить изменение площади межфазной поверхности пар-жидкость при пузырьковом режиме течения в экранных трубах котлоагрегатов.



Научная новизна

1. Разработана новая методика экспериментального исследования параметров одиночных, растущих в перегретой жидкости паровых пузырей (первичных), и возникающих вблизи их поверхности множества растущих инициированных пузырей.

2. Впервые установлены опытным путем параметры инициированных пузырей: скорость роста размера инициированного пузыря; соотношение размеров первичного и инициированного пузырей; количество иницииро-ванных пузырей, порождаемых первичным пузырем. Оценена длительность времени между моментом начала роста первичного пузыря и началом роста инициированного пузыря, а также установлен процесс слияния инициированных пузырей с образованием их конгломератов.

3. Впервые предложен и обоснован механизм образования ини-

циированных пузырей в окрестности первичного пузыря, заключающийся в достижении докритическими зародышами инициированных пузырей критического размера при их деформации вблизи поверхности растущего первичного пузыря в перегретой жидкости и разработана математическая модель этого процесса.

4. Впервые для экранных труб котлоагрегатов в штатном режиме их ра-боты, при пузырьковом режиме течения парожидкостной смеси, произведена оценка изменения расчётной величины площади межфазной поверхности пар-жидкость с учетом возможности образования инициированных пузырей.

Достоверность экспериментальных результатов, изложенных в диссер-тации, обеспечивается применением прямых методов их получения, тщательной проработкой методики исследования и анализом погрешностей. Достоверность и обоснованность теоретических результатов диссертации обеспечивается использованием при их получении классических уравнений движения жидкости, теплопереноса, сохранения энергии и классических общепринятых представлений о процессе парообразования в перегретой жид-кости, а также сопоставимостью расчётных и экспериментальных данных о параметрах процесса возникновения и роста инициированных паровых пузырей.

Теоретическая значимость работы

Введен в рассмотрение и обоснован деформационный механизм, при котором докритические зародыши паровых пузырей, возникающие в перегретой жидкости, могут достигать критического размера.

Практическая ценность работы

1. Разработана инженерная методика учета процесса образования инициированных пузырей пара в экранных трубах котлоагрегатов.

2. Разработанная математическая модель и предложенный механизм образования инициированных пузырей позволяют переносить результаты экспериментов на другие условия при разработке, проектировании и расчете экранных поверхностей котлоагрегатов различного типа, а также дают возможность прогнозировать ход процесса парообразования в тепломассообменных аппаратах различных областей промышленности.

3. Предложенный и обоснованный механизм образования инициированных пузырей позволяет строить более точные модели этого процесса.

Реализация результатов работы

Исследования автора выполнялись на кафедре «Промышленная теплоэнергетика и тепловые электрические станции» Кубанского государственного технологического университета в рамках комплексной научно-технической программы: ГКНТ 0.01.04 1986-1990 гг. «Создание новых видов энергоблоков с ядерными реакторами для выработки электроэнергии и тепла», темы Минобразования в 2000-2003 гг. № 44.31.13, а также темы № 2.13.012. «Теоретические и экспериментальные исследования нестационарных процессов тепломассопереноса в газодинамических и теплопередающих элементах».

Апробация работы. Основные положения диссертационной работы докладывались на IV Минском международном форуме по тепломассо-обмену (г. Минск, 2000 г.), на третьей международной научно-практической конференции «Ашировские чтения» (г. Самара, 2006 г.), на седьмой между-народной научно-технической конференции «Повышение эффективности производства электроэнергии» (г. Новочеркасск, 2009 г.), на одиннадцатом всероссийском симпозиуме по прикладной и промышленной математике

(г. Кисловодск, 2010), на ХХХ Российской школе по проблемам науки и технологий (г. Миасс, 2010 г), на кафедре промышленной теплоэнергетики и тепловых электрических станций (г. Краснодар, 2010 г.).

Публикации. Содержание диссертации отражено в 7 печатных работах, в том числе 2 статьи в изданиях, рекомендованных ВАК РФ.

Структура и объём работы. Диссертационная работа состоит из введения, четырех глав, основных выводов, списка использованных источников из 105 наименований. Работа изложена на 135 страницах машинописного текста, содержит 3 таблицы, 57 рисунков.





СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность работы, определены цель и задачи исследования, научная новизна и практическая ценность.

В первой главе выполнен краткий обзор основных положений, определяющих построение расчетных гетерогенных моделей двухфазного потока в экранных трубах котлоагрегатов. В частности, замыкающих соотношений расчетных моделей пузырьковых течений: площади межфазной поверхности, межфазного трения, трения фаз о стенки, межфазного теплообмена. Эти соотношения получены в работах М.А. Стыриковича,

Г. Уоллиса, С.С. Кутателадзе, Л.И. Скривена, Р.И. Нигматулина, А.А. Беспалова, И.И. Морозова, Г.Н. Данилова, В.М. Боришанского и др. и зависят от величины и формы пузырьков. В работах авторов предполагалось, что пузыри имеют форму сферы, размеры их определяются критериальными зависимостями, установлено, что рождение и рост пузырьков происходит в перегретом тепловом пограничном слое двухфазного потока, в основном, на обогреваемых поверхностях, также возможен процесс рождения и роста пузырей в объеме перегретой жидкости. В работах Дж. Рэлея, Я.И. Френкеля, Н. Зубера, М. Плессета, М. Фольмера, С. Банкофа, Ф. Хаммита, Т. Теофануса, Д.А. Лабунцова, В.В. Ягова и др. рассмотрены экспериментальные и теоретические исследования возникновения и роста пузырей в перегретых жидкостях.

В соответствии с анализом работ приведенных выше авторов, сформулированы основные направления и задачи исследований, проводимых в диссертационной работе.

Во второй главе представлена методика экспериментального исследования процесса роста паровых пузырей в объеме перегретой жидкости, результаты исследований и модель возникновения инициированных пузырей.

Схема экспериментальной установки для исследования процесса парообразования и роста паровых пузырей в капле перегретой воды представлена на рисунке 1.

 Схема экспериментальной установки для исследования процесса роста-0

Рисунок 1 – Схема экспериментальной установки для исследования процесса роста пузырей пара в капле перегретой воды

1 – капля воды; 2 – расплавленный парафин; 3 – термопара хромель-копель; 4 – регулятор температуры; 5 – нагреватель; 6 – мешалка;

7 – двигатель; 8 – термометр; 9 – скоростная кинокамера; 10 – блок управления; 11 – индукционная катушка; 12 – осветитель; 13 – стеклянное окно; 14 – подложка с каплей воды, лежащей на ней; 15 – высоковольтный разрядник; 16 – частотомер.

Капля дважды дистиллированной, термически деаэрированной воды 1, располагалась на поверхности никелевой ложечки (подложки) 14, которая, в свою очередь, погружалась в среду расплавленного парафина или парафи-нового масла 2. Над поверхностью капли располагалось электроразрядное устройство 15. Импульс высокого напряжения длительностью около 10-6 с подавался на него от индукционной катушки 11 и вызывал волну сжатие-растяжение, которая приводила к образованию первичного пузыря пара внутри капли дистиллированной воды. Также проводились эксперименты по росту пузыря пара в капле перегретого н-пентана.

Эксперименты проводились при атмосферном давлении, перегрев ( Т) для воды составлял 10 К и 30 К, для н-пентана – 10 К, частота съемки –

104 кадров/с. На рисунках 2 и 3 представлены отдельные фотографии процесса.

Из полученных фотографий видно, что первоначально поверхность первичного пузыря гладкая, без каких-либо неоднородностей. С течением времени на поверхности первичного пузыря возникают неоднородности. Точная форма этих неоднородностей не установлена в связи с ограничением разрешающей способности оптической системы и с быстрым перемещением этих неоднородностей в поле кадра в течение длительности экспозиции кадра. Далее эти неоднородности преобразуются в растущие пузыри пара, названные нами инициированными (предполагается, что они инициируются ростом первичного пузыря).

Рисунок 2 – Образование новых (инициированных) пузырей пара на поверхности первичного пузыря (температура перегрева Т=10 К)

Длительность времени между приходом запускающего импульса от скоростной кинокамеры и моментом съемки : а) – 0,1 мс; б) – 0,3 мс;

в) – 0,4 мс; г) – 1,1 мс.

 Образование новых (инициированных) пузырей пара на поверхности-9

Рисунок 3 – Образование новых (инициированных) пузырей пара на поверхности первичного пузыря (температура перегрева Т=30 К)

Длительность времени между приходом запускающего импульса от скоростной кинокамеры и моментом съемки : а) – 2,7 мс; б) – 3,0 мс;

в) – 3,2 мс; г) – 3,6 мс; д) – 4,2 мс (стадия образования конгломерата инициированных паровых пузырей)

Эти инициированные пузыри расположены вблизи поверхности первичного пузыря и окружают его. Некоторые из этих пузырьков могут сливаться с первичным, поэтому поверхность первичного пузыря приобретает бугристую форму. Другие инициированные пузыри остаются отделенными от первичного. На поверхности инициированных пузырей первого порядка могут появляться новые инициированные пузыри (второго порядка) и т.д.

В результате измерений получили, что длительность времени от начала роста первичного пузыря до момента начала роста инициированного пузыря для воды находится в диапазоне (10-62·10-5) с в области температур перегрева (1030) К, для н-пентана этот диапазон сужен до (2·10-6 2·10-5) с. Величина скорости движения межфазной поверхности инициированных пузырей находится в диапазоне (14) м/с для температуры перегрева воды Т = 10 К, для температуры перегрева Т = 30 К скорость движения меж-фазной границы составляет (16) м/с. Средняя величина отношения средне-объемного радиуса инициированного пузырька к среднеобъемному радиусу первичного пузыря: = 0,11. Среднее по времени и массиву фотографий число инициированных пузырьков, приходящихся на один первичный пузырь: = 9. Величины и для воды и пентана не отличаются.

Экспериментально установленный ход процесса парообразования в перегретой жидкости отличается от описанного в литературе наличием на поверхности растущего первичного пузыря инициированных пузырей. Механизм этого процесса, по мнению автора, может состоять в следующем. Жидкость в окрестности растущего первичного пузыря подвергается деформации, состоящей из одноосного сжатия по линии, соединяющей центры первичного пузыря и выделенного объема жидкости и двухосного растяжения в плоскости, перпендикулярной этой линии (рисунок 4).

Аналогично деформируется и первоначально сферический докритичес-кий зародыш пузырька. Однако, два фактора: поверхностное натяжения и дополнительное испарение с части поверхности докритического зародыша, имеющей малую кривизну, стремятся вернуть ему сферическую форму.

Рисунок 4 – Схема механизма возникновения инициированных пузырей вблизи поверхности растущего первичного пузыря пара

1 – поверхность деформируемого докритического зародыша пузыря;

2 – большая полуось сплюснутого эллипсоида; 3 – поверхность образовавшегося критического зародыша (зародыша инициированного пузыря); 4 – тепловой пограничный слой, окружающий растущий в перегретой жидкости первичный пузырь; 5 – поверхность растущего сферического первичного пузыря; 6 – увеличение размера больших полуосей сплюснутого эллипсоида вследствие деформации жидкости в окрестности растущего первичного пузыря; 7 – увеличение малой полуоси сплюснутого эллипсоида вследствие увеличения скорости испарения в объем эллипсоида

Оценка длительностей времени восстановления сферической формы докритическим зародышем под действием каждого из этих двух факторов показала, что испарение действует много быстрее, чем поверхностное натяжение.

Таким образом, докритический зародыш, находящийся в поле двухос-ного растяжения и одноосного сжатия, из-за дополнительного испарения с частей его поверхности, имеющих малую кривизну, почти сохраняет перво-начальную форму сферы, диаметр которой близок к размеру большой оси эллипсоида. Поскольку большая ось эллипсоида постоянно увеличивается из-за роста первичного пузыря, то наступает такой момент времени, когда радиус первоначального докритического зародыша R становится равным критическому (R =Rкр), а в дальнейшем большим, чем критический (R>Rкр).

В процессе роста инициированных пузырей могут достигаться условия, при которых R > Rкр, также и вблизи поверхности растущих инициирован-ных пузырей, поэтому в их окрестности возникают новые инициированные пузыри (второго порядка), которые также растут и т.д., что видно на рисунке 3 г). Процесс лавинообразного роста числа и объема инициированных пузырей вызывает образование конгломерата инициированных паровых пузырей (рисунок 3 д)).

В третьей главе представлена математическая модель, описывающая процесс перехода докритических зародышей в критические при быстрой деформации жидкости, окружающей первичный пузырь, основанная на предложенном в главе 2 механизме. Рассматривались движения докрити-ческого зародыша инициированного пузырька, возникающие по причине его деформации в области времени 0 1 мс, малых отклонениях формы пузырька от сферы и небольшой разнице в радиусах докритического зародыша Rн и критического Rкр.

Схема рассматриваемого процесса роста радиусов первичного и инициированного пузырей приведена на рисунке 5. Первичный пузырь возникает в момент времени t0, в дальнейшем рост его радиуса происходит приближённо линейно во времени в течение приблизительно 1 мс, что установлено численными расчётами Лабунцова Д.А. и Ягова В.В., в соот-ветствие с инерционной схемой роста пузыря. В последующее время его рост может быть определен по известным зависимостям (R(t) ~). Докри-тический зародыш инициированного пузыря, радиусом Rн < Rкр возникает в момент времени t=0 вблизи поверхности первичного пузыря. Его деформа-ция приводит к тому, что его радиус становится равным Rкр в момент време-ни tx. В дальнейшем радиус инициированного пузыря растет со скоростью, равной скорости роста первичного пузыря. В отсутствие деформации процесс идет по кривой 2 (тепловое возмущение расплывается за время ).

Рисунок 5 – Схема процесса роста первичного и инициированного

пузырей

1 – процесс роста первичного пузыря; 2 – процесс схлопывания докритического зародыша в отсутствие деформации; 3 – процесс достижения докритическим зародышем критического размера в результате деформации; 4 – процесс увеличения радиуса инициированного пузырька; tх – момент достижения деформируемым зародышем критического размера; t0 – длительность времени между началом роста первичного пузыря и моментом возникновения докритического зародыша инициированного пузырька; – время жизни докритического зародыша

Положение межфазной границы докритического зародыша (Rн < Rкр), находящегося в деформационном поле первичного пузыря представлялось зависящим от двух видов движений: первое – перемещение межфазной границы при деформации жидкости, второе – собственное движение границы, стремящееся вернуть зародышу сферическую форму. Собственное движение границы деформированного зародыша представлялось зависящим также от двух факторов: поверхностного натяжения и испарения.

При деформационном движении большая и малая ось эллипсоида, отображающего деформируемый докритический зародыш, описываются зависимостями:

, (1)

, (2)

где Rн – начальный наибольший радиус докритического зародыша в момент времени t=0; t0 – момент достижения первичным пузырем критического радиуса Rкр; k – скорость роста.

, (3)

где Р = Р(Т); Т – величина перегрева жидкости относительно температуры насыщения; – плотность жидкости и пара, соответственно.

Для определения собственного движения, зависящего от поверхностного натяжения, применялось известное уравнение Релея, описывающее рост сферического пузырька в вязкой жидкости с учетом поверхностного натяжения, при этом предполагалось, что параметры движения незначительно деформированного докритического зародыша мало отличаются от параметров движения сферического зародыша:

, (4)

где R – радиус сферического зародыша; Р(r=) = Р - внешнее давление; Р(r=0) = Р(Т, R) – давление внутри докритического зародыша, равное давлению насыщения жидкости, соответствующее ее температуре;,, – коэффициенты вязкости и поверхностного натяжения жидкости, соот-ветственно.

Учитывая, что отклонение от сферичности деформируемого докритического зародыша полагалось малым, величину а(t) – большую полуось эллипсоида представляли в виде:

, (5)

где RЭ – эквивалентный радиус эллипсоида (определялся по формуле

= а2b), (t) – малое возмущение межфазной границы сферического зародыша, преобразующее его в эллипсоид.

После преобразований из (4) и (5) получили уравнение:

(6)

с начальными условиями, определяемыми из (1) при t = 0:

; .

Решение (6):

, (7)

где ; ; .

Для определения скорости собственного движения, зависящего от испарения, использовалась зависимость (3).

Далее в работе произведена оценка соотношения длительности времени восстановления сферической формы зародыша при действии только одного из факторов: поверхностного натяжения или испарения. Получено, что испарение более чем на два порядка быстрее восстанавливает сферическую форму зародыша, чем поверхностное натяжение. Поэтому при деформации зародыша процесс испарения поддерживает сферичность зародыша с радиусом, равным величине большой полуоси, сама же большая полуось может быть определена как сумма деформационного движения и движения под действием поверхностного натяжения:

. (8) редставлен график зависимости величины радиуса-29. (8)

На рисунке 6 представлен график зависимости величины радиуса докритического зародыша от времени для условий проводимых опытов при различных параметрах процесса: величине перегрева; начальном радиусе критического пузырька; времени с момента зарождения пузырька. Величина – отношение начального наибольшего радиуса докритического зародыша к величине критического радиуса. Видно, что радиус достигает критической величины Rкр в моменты времени tх3 и tх4 для 3=0,89 и 4=0,95, а для 1=0,65 и 2=0,8 не достигает критического размера и зародыш схлопывается.

 Зависимость эффективного радиуса деформируемого зародыша от-31

Рисунок 6 – Зависимость эффективного радиуса деформируемого зародыша от времени (вода, Т= 10 К); t0=10-6 с; Rкр.=1,915·10-6 м;

1=0,65; 2=0,8; 3=0,89; 4=0,95; tx3= 3,2·10-6 с; tx4= 0,8·10-6 с

Процесс возникновения инициированных пузырей, в соответствие с описываемым механизмом, может протекать в течение времени существования недеформированного критического зародыша, которое можно оценить по формуле:

~ . (9)

Это длительность существования нагрева малой области размером Rн в жидкости с температуропроводностью аl.

Для условий наших экспериментов Rн ~ (8·10-7 1,8·10-6) м,

аl = 1,7·10-7 , поэтому ~ (4·10-6 2·10-5) с.

Произведена также оценка соотношения величин критического радиуса сферического зародыша и эквивалентного радиуса деформированного зародыша при заданной степени деформации, при прочих равных условиях. Увеличение поверхностной энергии деформированного зародыша по отношению к сферическому рассматривалось как внешняя добавка к поверхностной энергии эквивалентного зародыша, что уменьшало затраты внутренней энергии на образование сферического зародыша эквивалентного радиуса. Найдена зависимость, определяющая величину критического радиуса зародыша, эквивалентного деформируемому:

, (10)

где Rкр. – критический радиус сферического зародыша; ; ; p = 1,6075.

Видно уменьшение с увеличением степени деформации зародыша, который может достигать значения Rн.

В четвертой главе произведен учет процесса возникновения и роста инициированных пузырей в расчетных моделях движения парожидкостных потоков в экранных трубах котлоагрегатов.

Давление и температура воды, циркулирующей в экранных трубах котлоагрегатов, много больше, чем давление и температура жидкостей, использованных в наших опытах для получения параметров инициированных пузырей и построения математической модели их возникновения. При давлении в жидкости Р 0,1 МПа эта модель удовлетворительно описывает переход докритических зародышей пузырей в критические. Полагая, что при параметрах жидкости, существующих в котлоагрегатах (Р ~ 10 МПа, Т ~ 600 К), применима деформационная схема возникновения инициированных пузырей при росте первичного пузыря, найден диапазон величин, при которых возможно образование инициированных пузырей в перегретом пограничном слое пузырькового потока, существующего в экранных трубах котлоагрегатов.

Используя формулу (8) и физические параметры воды и пара при давлении 10 МПа (температура насыщения Тs = 586 К), а также зависимости, аналогичные приведенным на рисунке 5 для этих параметров, получили: = (0,811). Далее, произведя численный анализ массива таких зависимостей, получили, что увеличение времени t0 приводит к уменьшению величины. Также получили, что при t0 (6 · 10-7) с, = 1 на всех представленных зависимостях.

Таким образом, можно ожидать, что при давлении и температуре воды, существующих в экранных трубах котлоагрегатов инициированные пузыри могут возникать в тепловом пограничном слое парожидкостной смеси.

Схема пузырькового парожидкостного потока с учетом процесса возникновения инициированных пузырьков в экранной трубе, представлена на рисунке 6. Поток разделяется на две части: 1 – основной поток, проходящий по оси трубы, где размер отдельных пузырьков (rп) определяется числом Вебера We = 1,24 или различными зависимостями, полученными отечественными и зарубежными исследователями.

Считают, что пузыри меньшего размера сливаются, приближая свой радиус к rп. Пузыри большего размера в результате дробления турбулентными пульсациями потока также приближаются по размеру к rп. На рисунке 7: – пограничный тепловой слой, перегретый относительно температуры насыщения, в котором возможен процесс возникновения инициированных пузырей. Толщина пограничного слоя определяется различными формулами и обычно составляет 1,52 мм.

Первичные пузыри, выросшие на стенке трубы до величины отрывного диаметра, переходят из теплового пограничного слоя в основной поток. Таким же образом ведут себя первичные пузыри, окруженные инициированными пузырями. Однако, суммарная площадь поверхности этих пузырей, очевидно, больше, чем единичных пузырей того же объема.

Рисунок 7 – Расчетная схема участка обогреваемой экранной трубы котлоагрегата с восходящим парожидкостным пузырьковым потоком

1 – ядро потока; 2 – пограничный перегретый слой жидкой фазы;

3 – сферические пузыри пара в ядре потока; 4 – первичные пузыри, окруженные инициированными пузырями в перегретом пограничном слое

Относительное увеличение площади межфазной поверхности при учете возникновения инициированных пузырей в тепловом пограничном слое в

пузырьковом потоке определяется зависимостью:

, (11)

где А – увеличение межфазной поверхности потока при возникновении инициированных пузырей.

, (12)

, (13)

где – суммарная площадь межфазной поверхности всего потока с учетом инициированных пузырей; Ап.п, Аи.п. – площади межфазной поверхности первичных и инициированных пузырей в пограничном слое; Ап.я, – площадь межфазной поверхности равновесных пузырей в ядре потока; Ап. – площадь межфазной поверхности в потоке без учета образования инициированных пузырей.

, (14)

, (15)

, (16)

где – среднее паросодержание; М – число первичных пузырей в слое .

, (17)

где и – полагались равными по величине экспериментальным.

Во все зависимости для определения межфазного трения, теплообмена между паром и жидкостью и трения компонентов пароводяной смеси о стенку канала входит величина межфазной поверхности , которая из-за процесса возникновения инициированных пузырей увеличивается. Пропорционально этому увеличиваются и межфазное трение, теплообмен между паром и жидкостью и трение компонентов пароводяной смеси о стенку канала.

Рассмотрен процесс возникновения инициированных пузырей при росте первичного пузыря на постоянных центрах парообразования, расположенных непосредственно на нагреваемых поверхностях. Установлено, что возникновение инициированных пузырей возможно также и на этих центрах, причем уменьшение размеров этих центров увеличивает вероятность возникновения инициированных пузырей в тепловом пограничном слое в экранных трубах котлоагрегатов.

ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ

1. Разработана новая методика экспериментального исследования процесса роста единичных паровых пузырей в перегретой жидкости, проведена скоростная микрокиносъемка этого процесса в диапазоне температур перегрева воды Т = 10 30 К и н-пентана при Т = 10 К, с разрешением по времени и пространству 10-4 с и 10-5 м, соответственно.

2. Проведены экспериментальные исследования процессов зарождения и роста инициированных пузырей пара вблизи поверхности растущего в перегретой жидкости первичного пузыря. Впервые измерены параметры инициированных пузырей: скорость роста; соотношение размеров первичного и инициированных пузырей; количество инициированных пузырей. Оценена экспериментально и теоретически длительность времени между моментом начала роста первичного и инициированного пузырей. Установлен процесс слияния инициированных пузырей с образованием их конгломератов.

3. Впервые предложен и обоснован механизм возникновения инициированных пузырей, основанный на том, что перегретая жидкость, окружающая растущий первичный пузырь, подвергается быстрой деформации, скорость которой наибольшая на поверхности первичного пузыря. При этом докритические зародыши инициированных пузырей деформируются так же, как и жидкость, преобразуясь из первоначально сферической формы в форму сплюснутого эллипсоида. Быстрое испарение перегретой жидкости внутрь эллипсоида поддерживает его форму, близкую к сфере, радиус которой может достигать критического.

4. Построена математическая модель процесса перехода докритических зародышей паровых пузырей в критические, описывающая предложенный механизм, которая основана на уравнениях механики жидкости, представлениях молекулярно-кинетической теории и известных соотношениях для расчета роста пузыря в перегретой жидкости, с помощью которой оценивались параметры возникающих инициированных пузырей.

5. Обоснованы, на основе экспериментальных данных и математической модели, закономерности, определяющие учет процесса возникновения инициированных пузырьков в расчетных моделях экранных труб котлоагрегатов. Показано, что суммарная площадь межфазной поверхности пузырей пара увеличивается за счет инициированных пузырьков. Это приводит к изменению соотношений для определения величины межфазного трения, теплообмена между паром и жидкостью и трения компонентов пароводяной смеси о стенку канала, что позволяет построить более точные модели расчета котлоагрегатов, а также аппаратов других областей промышленности.

Основные положения диссертации опубликованы в следующих работах:

Публикации в изданиях, рекомендованных ВАК РФ

1. Даценко Е.Н. Определение температурных и временных параметров взаимодействия сильно нагретой металлической стенки и мелких быстрых капель. / Авакимян Н.Н., Васильев Н.И. // Научно–образовательный и при-кладной журнал «Известия высших учебных заведений. Северо–Кавказский регион. Технические науки», 2010, №1. – С. 59 – 63.

2. Даценко Е.Н. Парообразование в перегретой жидкости в окрестности растущего первичного пузыря. / Гапоненко А.М., Авакимян Н.Н., Васильев Н.И. // Научно-образовательный и прикладной журнал «Известия высших учебных заведений. Северо-Кавказский регион. Технические науки», 2010, №5. – С. 40 – 43.

Материалы симпозиумов и конференций

3. Даценко Е.Н. Образование пузырей пара на поверхности первичного пузыря, растущего в перегретом пентане. / Авакимян Н.Н. // Сборник докладов «Ашировские чтения». Материалы международной научно-практической конференция, Самара, 2006. – С. 124 – 126.

4. Даценко Е.Н. Нестационарные процессы тепломассопереноса при взаимодействии двухфазных потоков с нагретой стенкой. / Трофимов А.С., Арестенко Ю.П., Васильев Н.И., Авакимян Н.Н., Майба А.А. // Сборник докладов «Вклад фундаментальных исследований в развитие современной инновационной экономики Краснодарского края», Краснодар, 2008. –

С. 188 – 190.

5. Даценко Е.Н. Образование микропузырей на поверхности растущего пузыря пара в перегретых воде и н-пентане. / Васильев Н.И., Гапоненко А.М., Авакимян Н.Н. // Сборник докладов «Повышение эффективности производства электроэнергии». Материалы VII международной научно–технической конференции, Новочеркасск, 2009. – С. 172 – 176.

6. Даценко Е.Н. Инициирование роста докритических паровых пузырей вблизи поверхности растущего первичного пузыря. / Авакимян Н.Н., Васильев Н.И., Гапоненко А.М. // Сборник докладов «Наука и технологии». Материалы XXX Российской школы, посвященной 65-летию Победы, Миасс, 2010. – С. 112 – 115.

7. Даценко Е.Н. Математическая модель инициирования роста докритических зародышей в окрестности первичного пузыря. / Авакимян Н.Н., Васильев Н.И. // Сборник докладов. Материалы ХI Всероссийского симпозиума по прикладной и промышленной математике, Кисловодск, 2010. – С. 402 – 403.

Типография КубГТУ

Тираж 100 экз. Заказ № ________



 





<


 
2013 www.disus.ru - «Бесплатная научная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.